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更新时间: | 2012-12-27 17:58:27 |
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基于Maxwell 方程组在坐标变换下的协变性,利用柱坐标变换以及开口谐振环周期排列而形成的超材料设计 了一个工作于10. 14 GHz 频率下的隐形结构. 采用一种新型快速实验方案测量微波信号强度. 实验结果表明在外 围增加了隐形结构之后,圆柱金属的阴影和散射效应都被削弱,得到了预期的隐形效果. 该实验系统降低了系统的 结构复杂性并缩短了实验周期,为该领域的研究提供了一种新的简单有效的实验方案.
根据Maxwell 方程组在坐标变换下的协变 性[1],Leonhardt[2]和Pendry 等[3]提出了一种基于坐 标变换的电磁波隐形结构( cloaking structure) . 近年 来随着超材料(metamaterial) 的研究进展[4—10],这种 基于超材料的隐形结构具有了实现的可能性. 2006 年,Pendry 等[11]首次在实验室中实现了微波频段内 超材料隐形结构. 最近,Leonhardt 和Nicolet 等[12,13] 又提出了基于对非欧几里得空间进行坐标变换的 隐形结构理论,这一理论进一步拓展了该领域的发 展方向. 人们在理论上已经提出了很多隐形结构,并 且被计算机仿真所验证[14—16],但在具体物理上实 现并进行测量的工作却相对较少. 究其原因主要 有两点:首先,隐形结构对电磁参数ε 和μ 的要求 往往比较苛刻,给具体物理实现带来很多困难;其 次,目前的一般实验方法是对整个场分布的测量, 然后再与计算机仿真结果作对比,该方法能很直 观形象地给出电磁场的分布图,但系统较复杂、实 验周期较长.
根据Maxwell 方程组在坐标变换下的协变 性[1],Leonhardt[2]和Pendry 等[3]提出了一种基于坐 标变换的电磁波隐形结构( cloaking structure) . 近年 来随着超材料(metamaterial) 的研究进展[4—10],这种 基于超材料的隐形结构具有了实现的可能性. 2006 年,Pendry 等[11]首次在实验室中实现了微波频段内 超材料隐形结构. 最近,Leonhardt 和Nicolet 等[12,13] 又提出了基于对非欧几里得空间进行坐标变换的 隐形结构理论,这一理论进一步拓展了该领域的发 展方向. 人们在理论上已经提出了很多隐形结构,并 且被计算机仿真所验证[14—16],但在具体物理上实 现并进行测量的工作却相对较少. 究其原因主要 有两点:首先,隐形结构对电磁参数ε 和μ 的要求 往往比较苛刻,给具体物理实现带来很多困难;其 次,目前的一般实验方法是对整个场分布的测量, 然后再与计算机仿真结果作对比,该方法能很直 观形象地给出电磁场的分布图,但系统较复杂、实 验周期较长.
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